Гинзбург В.М. Голография Методы и аппаратура. Страница 45
где (O1 (O) и (O2(O) — начальные значения соответствующих частот. Полученное выражение определяет усредненное за время экспозиции распределение интенсивности излучения в пространстве при интерференции двух волн С разными частотами, величины которых не стабильны во времени.
Видность распределения (2.97), определенная по формуле (2.18), равняется величине'
Эта составляющая видности характеризуется неравенством частот интерферирующих волн. В частном случае, при Co1 = const и со2 = = const составляющая видности В(,а равняется >
При малых длительностях импульса T < (Co1 — (O2)""1 видность В(,а имеет максимальное значение. При увеличении длительности импульса Вбй периодически обращается в нуль в точках T = 2ят/(со1—<в2), где т = ±1, ±2, ... Это означает полное исчезновение пространственной модуляции интенсивности излучения при времени усреднения, .кратном времени смещения плоскостей пучностей на половину периода.
Допуская уменьшение составляющей видности до величины Bnont т. е. Вьш ^ Bjian, можно определить область соответствующих длительностей экспозиции. Полагая Bnon = 1/3 и подставляя выражение (2.99) в указанное неравенство, получаем
Выражение (2.102) определяет распределение интенсивности излуче-
При точном соблюдении равенства в (2.100) плоскости пучностей за время T успевают сместиться на четверть периода А. Выполнение условия (2.100) обеспечивает высокий контраст пространственной модуляции интенсивности излучения при интерференции разночастот- ных волн.
2.6. Интерференция волн, ограниченных по длительности
Рассмотрим особенности, которые возникают при интерференции двух ограниченных по длительности волн. Волну, ограниченную по длительности временным интервалом Т, можно представить следующим образом:
