Гинзбург В.М. Голография Методы и аппаратура. Страница 80

Полагая сумму коэффициентов при (х'2)2 равной нулю, получаем выражение для плоскости фокусировки:

Условия отсутствия искажений. Очевидно, что из-за ограниченной апертуры голограммы поля каждого из изображений Е\ (дг3) простираются до бесконечности и, следовательно, их взаимное наложение теоретически не может быть исключено, т. е. искажения неизбежны. Однако, как уже указывалось ранее, мы будем оперировать только ге-

ометро-оптическими изображениями, что позволяет наложить условия отсутствия перекрытия их друг другом, считая их условиями отсутствия искажений (см. §6.4). Найдем геометрические изображения, полагая в (3.29) — (3.35), что L-- оо: сопряженные изображения

где символом обозначена операция корреляции.

Определим геометрические размеры всех изображений:

— согласйо (3.36) и (3.37) размеры сопряженных и истинных изображений объекта размером 2а в плоскостях их фокусировок равны 2а1 = 2аМ1 и 2а11 = 2аМ11 соответственно;

— согласно (3.38) размеры изображений восстанавливающего, источника в плоскости их фокусировок равны нулю;

— согласно (3.39) размеры изображений, обусловленных взаимной интерференцией различных точек объекта друг с другом при регистрации СВЧ голограмм, определяются не только размером объекта, но и видом функции t (x1). В частном случае, когда объект представляет собой равномерно и синфазно освещенную часть плоскости, размер этого изображения согласно (3.39) равен 4aMlv. Как будет показано далее, в ряде случаев (например, используя искусственное формирова- ниє опорной волны -(201) можно получать СВЧ голограммы, урабнеНйй которых описываются (3.3) без четвертого слагаемого. В этом случае изображение EJv отсутствует.

В связи с этим определим минимально допустимый угол падения опорной волны 9ШИН и максимально возможный при этом угле падения шаг dMaKC для двух случаев: