Гинзбург В.М. Голография Методы и аппаратура. Страница 25

(для случая использования соответствующего критерия из антенной

техники).

Рассмотрим теперь наиболее часто встречающийся на практике случай линейной поляризации интерферирующих волн', которому соответствует q = 0. Кроме того, так как Е"г = Е'\ = 0, можно обозначить е\ = C1 и е'2 = е2 [см. (2.6)]. Выражение для видности в этом случае выглядит следующим образом:

Скалярное произведение двух векторов можно выразить через проекции векторов

Для упрощения анализа выберем координатную систему так, чтобы ось 2 была нормальна плоскости, в которой лежат волновые векторы интерферирующих волн, ось X совпадала с волновым вектором одной из волн, например первой. В этой координатной системе единичные векторы имеют следующие проекции (рис. 2.2):

где г] — угол схождения волн; 0 и if — углы между нормалью к плоскости схождения и векторами электрического поля первой и второй волн соответственно.Подставляя значения проекций в выражение (2.43), получаем

Анализ этого выражения показывает, что при интерференции линейно- поляризованных волн видность интерференционной картины в общем случае зависит как от угла схождения интерферирующих волн, так и от ориентации вектора электрического^ поля в каждой волне, 'Рассмотрим частные случаи.

При if = 0 видность определяется только углом поворота вектора электрического поля одной из волн, т. е. величиной

Если аналогичное соотношение выполняется и для другой волны (0 = 0), т. е. интерферируют волны, поляризованные нормально плоскости схождения, видность не зависит от угла схождения и равна 1:

В случае симметричной ориентации плоскостей поляризации интерферирующих волн (т. е. 0 = = (л) видность определяется выражением

Это наиболее часто встречающийся на практике случай.