Гинзбург В.М. Голография Методы и аппаратура. Страница 94

Таким образом, на выходе детекторов 8 получается ансамбль сигналов, представляющих собой запись интенсивности электромагнитного поля в плоскости приема, которая получалась бы в обычной схеме голографии с частотой опорного сигнала, равной частоте сигнала, дифрагирующего на объекте, если бы опорная волна падала на голограмму под углом

Легко видеть, что формирование опорной волны на частоте, не равной частоте сигнала, позволяет получить результаты, аналогичные получаемым с приемником-перемножителем, т. е. получать голограммы, уравнения которых не содержат четвертого (а при использовании ЭВМ и третьего) слагаемого (3.1).

Действительно, эти слагаемые образуются в результате смешивания колебаний равных частот и поэтому не попадают на выход смесителя, т. е. не входят в (3.69). После детектирования вновь появляется постоянная составляющая, которая не зависит от значения координаты x2 и поэтому является аналогом третьего слагаемого в (3.1). Если сигнал I (х2) вводится в ЭВМ, эта постоянная составляющая может быть устранена, например; при помощи конденсатора соответствующей емкости при электрическом или механическом сканировании точно так же, как на входе обычных усилителей низкой частоты. Полезный сигнал через эту емкость пройдет, так как он является функцией X2 (которая при сканировании является функцией времени), а вредный (постоянный) — нет.

3.7. Голографирование с нелинейной обработкой сигнала

Предположим, что объект голографирования может быть представлен набором из N точек с координатами x1, х2, ..., хм, каждая из которых является источником сферической волны с длиной волны A1. Положим, что комплексная амплитуда поля в каждой из этих точек Ti ехр і'іі есть случайная функция координат xi и что сигнал в любой точке плоскости регистрации голограммы есть результат интерференции всех указанных сферических волн.