Гинзбург В.М. Голография Методы и аппаратура. Страница 18

Приведенные здесь примеры иллюстрируют возможные варианты выбора голографических методов и требуемой голографической аппаратуры для решения конкретных задач.

В гл. 8—10 приведены примеры решения некоторых конкретных задач методами голографии с применением указанной на рис. 1.4 аппаратуры.

Гпава I-

ОПТИЧЕСКАЯ ГОЛОГРАФИЯ

2.1. Интерференция монохроматических волн

Плоскую монохроматическую волну можно представить следующим образом:

Здесь E — векторная амплитудаэлектрического поля, о — циклическая частота электромагнитной волны, к — волновой вектор, связанный с единичным вектором п распространения волны соотношением

где с — скорость света; <р — начальная фаза; R — радиус-вектор точки наблюдения.

Мгновенное распределение интенсивности излучения I (R, t) в зоне интерференции двух монохроматических волн определяется квадратом действительной части суммы электрических полей интерферирующих волн, т. е. выражением

Здесь / (R, t) — ййтенсивность излучения в точке наблюдения, задаваемой радиус-вектором R, в момент времени t.

Плоскость, в которой располагаются волновые векторы Ic1 и к2 (или векторы Ii1 и п2), назовем плоскостью схождения интерферирующих волн, а угол между этими векторами—углом схождения интерферирующих волн). Естественно данную плоскость определить нормальным к ней единичным вектором п0, направленным вдоль вектора [H1Ii2], т. е.

Определим распределение мгновенной интенсивности излучения I (R,t) в частном случае: при интерференции двух монохроматических волн с равными амплитудами, плоскости поляризации которых перпендикулярны плоскости схождения ВОЛН), т. е. при

и

Здесь ех и е2 — единичные векторы, совпадающие по направлению с E1 и E2 соответственно, т. е.

где m = 1 или 2.

Выполняя соответствующие преобразования в выражении (2.2) с учетом (2.4) и (2.5), получаем