В связи с этим рассмотрим влияние геометрии смотровых окон и их смещений на интерферограммы фазовых объектов. Рассмотрение будем проводить для плоскопараллельных смотровых окон. В общем случае смещение окон вследствие действия на них механических сил во время исследуемого процесса можно рассматривать как сумму независимых вращений относительно трех взаимноперпендикулярных осей и параллельных переносов вдоль этих осей (рис. 7.4, а). Очевидно, что параллельные смещения не вызывают фазовых изменений в излучении, проходящем через плоскопараллельные оптически однородные пластины. При наличии двух параллельных пластин, расположенных на некотором расстоянии под углом у друг к другу (из-за неточности установки), фазовые изменения, вносимые обеими пластинами, в общем случае зависят от угла падения лучей. Это обстоятельство значительно усложняет теоретический анализ. Учитывая также, что угол практически весьма мал, можно показать, что при п = 1, 33 и у = 0,1 действие двух таких пластин сводится к действию одной пластины, имеющей толщину d, определяемую выражением [28]

где d' — толщина одной из пластин; п — показатель преломления материала пластин; у — угол между пластинами.

Рассмотрим запись интерферограммы с использованием рассеива- теля. Считаем, что восстановление изображения производится с небольшого участка голограммы. Оптическая разность хода, вносимая поворотом пластины на угол P относительно ребра AB (рис. 7.4, б), расположенного параллельно оси у, есть разность хода между лучом OPQR и OCDE. Выражение для этой разности хода может быть записано следующим образом:

где I — длина пути луча внутри пластины, повернутой на угол P; т — проекция / на оси х; d — толщина пластины; Г — угол между лучом и осью х; п — показатель преломления материала пластины.