Гинзбург В.М. Голография Методы и аппаратура. Страница 180

В гл. 3 анализируется влияние дискретизации голограммы на качество восстановленного изображения. Однако при анализе предполагается, что угол падения опорной волны выбирается минимальным. Это же условие на голографическую схему накладывается в работе [13]. Однако часто условия эксперимента вызывают необходимость увеличивать этот угол, а следовательно, увеличивать несущую частоту на голограмме. Это требуется, например, при голографировании части большого объекта или при голографировании объекта с неизвестными размерами.

Анализ распределения поля в области формирования изображения от дискретной голограммы показал [9, 15, 27], что при выполнении определенных условий, несмотря на увеличение несущей пространственной частоты, возможно брать такое же число точек отсчета на голограмме, как и в оптимальной схеме.

На примере объекта, представленного множеством точек, докажем приведенное утверждение. Составляющие функции интенсивности голограммы от такого объекта (6.5) сформируют в области изображения совокупность восстановленных образов, описываемых (6.26). В дальней зоне дискретной голограммы с постоянным шагом решетки по осям Sx и Ьу составляющие выражения (6.25) с точностью до констант имеют вид [151:

где V = sin 0/А, и ц = sin ф/X — пространственные частоты; 0 и ф — угловые координаты точки наблюдения; Av0, Ар,0 — интервал по оси пространственных частот между соседними точками объекта. Из (6.27) легко определить положение главных максимумов, отвечающих составляющим голографического изображения, существующим в реальной области пространственных частот: v, р, £ [—А-1, Яг1].

Например, положение максимумов поля E по оси х от точки наблюдения определяется по формуле vm = т б"1 -f vf, где т — номер порядка максимума. Следовательно, интервал между соседними порядками