При голографическом радиовидении на этапе реконструкции получают поле, известным образом связанное с полем, рассеянным объектом, и указанная неоднозначность устраняется соответствующим выбором угла 0 (см- гл. 3). Однако при этом задача измерения А (х, у) и ф (х, у) остается нерешенной, так как требуется измерять амплитуды и фазы световой волны в реконструированном поле.

Один из возможных способов вычисления Л (х, у) и ф (х, у) по измерениям I (х, у) предложен в [33]. Сущность способа [33] заключается в том, что предварительно находится спектр функции I (х, у), а затем используется то обстоятельство, что спектр первого слагаемого (9.21) при достаточно большом угле падения опорной волны 0 не перекрывается со спектрами остальных слагаемых (9.21) и слагаемых, возникающих при регистрации голограммы при помощи квадратичного детектора. Спектр функции I (х, у) умножается на некоторую фильтрующую функцию, постоянную и отличную от нуля только в области частот спектра первого слагаемого (9.21), а затем в результате обратного преобразования Фурье определяется А (х, у) и ф (х, у).

Существенным недостатком способа [33] является появление ошибок из-за того, что в действительности спектр первого слагаемого (9.21) частично перекрывается со спектрами остальных мешающих слагаемых уравнения голограммы. Для уменьшения этих ошибок следует выбирать определенный угол наклона опорной волны.

От этих недостатков свободен другой возможный метод [34] определения А (х, у) и ф (х, у) по измерениям I (х, у). Основной особенностью этого метода является то, что в нем определение искомых распределений производится не по одной, а по двум голограммам /' (х, у) и I" (х, у), которые отличаются друг от друга начальной фазой опорной волны. В этом методе нет необходимости накладывать условие отсутствия взаимного перекрытия спектров первых двух слагаемых (9.21) и поэтому можно использовать нормальное падение опорной волны на голограмму (0 = 0), что значительно упрощает процесс регистрации голограмм.