Горлов Ю.П. Технология теплоизоляционных материалов. Страница 72

Изучение механических свойств таких систем связано со значительными трудностями, главным образом вследствие того; что они являются полидисперсными и свойства их изменяются во времени. К этому классу дисперсных систем неприменимо уравнение Ньютона, и для расчета их -движения следует пользоваться зависимостями, отличными от уравнения (6.1).

Теория пластичности дисперсных систем, принятая в настоящее время, базируется иа модели твердого пластично-вязкого тела или модели твердого пластичного тела. В модели твердого пластично-вязкого тела-«обобщены» свойства абсолютно твердого тела и истинной жидкости. Реологическая характеристика этого тела имеет вид ломаной линии (рис. 6.1,в). Горизонтальный участок OA соответствует предельному напряжению сдвига то. Течение системы при т>То выражается наклонной АБ.

Реологическое уравнение, соответствующее данной реологической характеристике, имеет такую форму:

где T0 — предельное напряжение сдвига (предел текучести); тл — коэффициент внутреннего трения пластичного тела, называемый пластической вязкостью.

У пластичных дисперсных систем в связи с тиксотро- пией можно различить два предела текучести: динамическое предельное напряжение сдвига то, определяемое непосредственно после перемешивания смеси при мгновенном приложении усилия и входящее в уравнение (6.3), и статическое предельное напряжение сдвига, являющееся в отличие ОТ То для данной системы величиной переменной, зависящей от времени ее выдерживания в состоянии покоя. Необходимо отметить также, что пласт,ичеокая вязкость Tiira, входящая в это уравнение, в отличие OT структурной ВЯЗКОСТИ Т)стр является величиной постоянной, не зависящей от градиента скорости и от размеров и типа приборов, применяемых для его определения.*