где d_3y — максимальное расстояние между элементами вдоль оси у.

Для квазиоптических систем (р = 0, q = 0) так же, как при выводе (3.45), получаем:

Следовательно, общее число элементов на голограмме вдоль оси Y равно:

Учитывая (3.16), получаем, что N_gtj равно (пренебрегая единицей) количеству разрешаемых элементов на объекте (по уровню 0,707) N₀ = 2а/Ax₁. Очевидно, сокращение общего числа элементов на голограмме вдоль оси у относительно определяемого (3.54) с помощью каких бы то ни было средств должно привести к частичной потере информации.

Проведенный выше анализ справедлив, строго говоря, только для плоских объектов. Однако выражения для G₁ и d могут быть легко обобщены на случай объемного объекта, если вместо D₁ и D₀ в этих выражениях подставить D_{1 мин} и D_{0 мин}, соответствующие расстояниям от плоскостей приемных и освещающих элементов до ближайших к ним плоскостей, нормальных к оси z, в которых лежат кромки объемного объекта.

3.5. Неэквидистантные голограммы

Выбор закона размещения элементов. Если поставить задачу о минимальном допустимом количестве элементов на голограмме, при котором качество изображения (в указанном в § 3.4 смысле) не ухудшается, то оказывается, что оптимальным является неэквидистантное размещение элементов по определенному закону с линейно-нарастающей частотой отсчетов [40]. Согласно этому закону элементы на голограмме размещаются чаще в тех местах, где изменение интенсивности интерференционного при переходе от точки к точке пространства происходит быстрее, и реже в той части голограммы, где это изменение происходит медленнее.

Пусть, например, в плоскости P₂ производится запись голограммы плоского транспаранта, расположенного в плоскости P_i (рис. 3.8). Положим сначала, что объект представляет собой равномерно и синфазно